Astronomi

Sådan konverteres Log (g) vs T_eff til y vs (v-y)?

Sådan konverteres Log (g) vs T_eff til y vs (v-y)?


We are searching data for your request:

Forums and discussions:
Manuals and reference books:
Data from registers:
Wait the end of the search in all databases.
Upon completion, a link will appear to access the found materials.

Jeg har et plot i Log (g) vs T_eff-koordinater fra min stjernevolutionsmodel. Modelens parametre er M = 0,8 M_solar, [Fe / H] = - 1,19, Y = 0,245. Jeg vil konvertere den til y vs (v-y) koordinaterne (Strömgren fotometriske system) for at sammenligne min model med observationer af NGC 6752 kuglehob. Hvordan foretager jeg denne konvertering?

Dette papir giver en tabel, der indeholder følgende kolonner: Log (g), T_eff, V, (B-V), (b-y), m1, c1.

Jeg tror, ​​jeg kunne bruge dette, hvis jeg kan finde ud af, hvordan jeg beregner y og (v-y) ud fra disse data. Er det muligt?


Videnskabelig notatkonverter til at konvertere til eller fra decimaltal

Hvis du nogensinde er blevet forvirret af et beregnet resultat, der inkluderer en "E" i nummeret, fjerner denne webapp denne forvirring en gang for alle.

Dette konverteringsværktøj kan bruges som en videnskabelig notation konverter (konverter en videnskabelig notation til et decimaltal) eller som en omvendt videnskabelig eller standard notation konverter (konverter et tal fra standardform til videnskabelig notation).

Og endelig kan du vælge fra en liste over de mest søgte videnskabelige notationseksempler eller eksempler på standardnotation og dit valg konverteres og skrives ud, mens de trin, der bruges til konvertering, vises.

Hvis du vil tilføje, trække fra, dele eller formere videnskabelige notationer, skal du besøge Scientific Notation Calculator, der findes i sektionen Matematik.


1. Introduktion

Opfindelsen af ​​ikke-destruktiv røntgenfluorescens (XRF) spektrometrisk scanning af split sedimentkerner revolutionerede området paleoceanografi (fx Croudace et al., 2006 Jansen et al., 1998 Rothwell & Croudace, 2015). Høj-energi røntgenstråler bestråler elementer i sedimentkernen, spændende elektroner, der frigiver overskydende energi i et karakteristisk spektral mønster. Detektorsystemer måler dette fluorescerende energispektrum, og matematiske afviklinger af spektret estimerer de individuelle elementintensiteter, som er estimater for hvert elements overflod i sedimentet. XRF-scanning kan måle mange større og mindre elementer samtidigt, mens sedimentet bevares intakt (f.eks. Croudace et al., 2006 Haschke, 2006 Haschke et al., 2002 Kido et al., 2006 Koshikawa et al., 2003 Richter et al., 2006 Wien et al., 2005). Med målinger, der kan erhverves så tæt som hver 100 μm kerne, kan de næsten kontinuerlige elementregistreringer derefter relateres til tidligere ændringer i jord- og havprocesser, der påvirker sedimentets sammensætning (f.eks.Hennekam et al., 2019 Peterson et al., 2000 Seki et al., 2019 Ziegler et al., 2013).

Ud over elementoverflader påvirker de fysiske egenskaber ved kernen og instrumentspecifikke indstillinger også elementtællingerne målt ved scanning af XRF. Instrumentspecifikke indstillinger inklusive typen af ​​røntgen excitationskilde, anvendt spænding af rørets strømforsyning, aldring af røntgenkilden, måletid og spektrumnedbrydning og baggrundsestimater påvirker også størrelsen af ​​intensiteter målt for hvert element ( fx Jarvis et al., 2015). I modsætning til konventionelle analyser af tørrede og homogeniserede prøver er elementintensiteter opnået ved XRF-scanning også påvirket af variabelt fugtindhold, forskellige kornstørrelser og uregelmæssigheder i kerneoverfladen (Böning et al., 2007 Chen et al., 2016 Ge et al. , 2004 Hennekam & de Lange, 2012 Kido et al., 2006 MacLachlan et al., 2015 Ramsey et al., 1995 Tjallingii et al., 2007). Selvom disse effekter er kendte, rapporteres scanning af XRF-data almindeligvis som elementintensiteter eller tællinger pr. Sekund (cps), der fortolkes som optegnelser, der angiver variationerne i elementets overflod (f.eks. Croudace et al., 2006 Richter et al., 2006 Rothwell & Rack, 2006). Den nemmeste og mest bekvemme måde at minimere nogle af disse effekter på (fx heterogeniteter eller fysiske egenskaber) er ved hjælp af elementforhold snarere end rå intensiteter (f.eks. Calvert & Pedersen, 2007 Croudace et al., 2006 Jansen et al., 1998 , Richter et al., 2006 Rothwell et al., 2006 Ziegler et al., 2013). Hvis der imidlertid var kvantitative resultater, kunne XRF-scanninger sammenlignes mellem laboratorier og med andre geologiske sammensætninger, hvilket gør scanning af XRF til et endnu mere kraftfuldt værktøj.

Tidligere undersøgelser har kalibreret scanning af XRF-resultater til kvantitative koncentrationer ved hjælp af forskellige tilgange og med varierende grad af succes. Nogle undersøgelser kalibrerede XRF-scanningsresultater på element-for-element-basis forudsat en lineær sammenhæng med kendte sammensætninger til kalibreringskurven (fx Hunt et al., 2015 Wirth et al., 2013). Nogle gange udføres en korrektion for fugtvirkninger (f.eks. Tjallingii et al., 2007) eller en normaliseret median vægtprocent beregnet (fx Chen et al., 2016 Lyle et al., 2012 Lyle & Backman, 2013 Shackford et al. , 2014) forud for en lineær kalibrering med kendte sammensætninger. Ved at kombinere principper for kompositionsdataanalyse med XRF-spektrometri teori anbefaler andre undersøgelser at bruge forhold eller log-forhold under kalibrering (f.eks. Bloemsma & Weltje, 2015 Tachikawa et al., 2011 Weltje et al., 2015 Weltje & Tjallingii, 2008 Ziegler et al., 2013). Mens kalibreringspunkter typisk tages fra kernen, der scannes til matrix, matcher sedimentet og standarderne, hævder log-forholdsteknikken at tilvejebringe en model, der kan kalibrere XRF-scanninger med sediment af en lignende litologi, ikke nødvendigvis fra kernen, der scannes. Imidlertid er det ikke begrænset i hvilket omfang disse fremgangsmåder gør det muligt at sammenligne poster og / eller kombinere dem mellem laboratorier.

I denne undersøgelse sendte vi syv 1,5 m lange sektioner af marine sedimentkerner til syv XRF-kernescanningslaboratorier rundt om i verden. Vi sammenligner XRF-scanningsresultaterne som rå element cps, forhold (cps / cps) og kalibrerede koncentrationsforhold. Ved hjælp af Fe og Ca som repræsentative elementer giver vi vejledning i, hvordan man udfører en praktisk kalibrering af XRF-scanningsresultater. Resultaterne af undersøgelsen informerer vores anbefalinger om de bedste fremgangsmåder til kalibrering og sammenligning af XRF-scanningsdata mellem laboratorier og andre uafhængigt bestemte sammensætningsdata.


1. Introduktion

[2] Iskerner registrerer miljømæssigt signifikante egenskaber både i gasfasen og isfasen. Egenskaber registreret i isen inkluderer aerosolindhold og den isotopiske sammensætning af nedbør. Egenskaber registreret i gasfasen inkluderer koncentrationen og den isotopiske sammensætning af biogene drivhusgasser. Gasser fanges ∼50–120 m under overfladen, hvor isen komprimeres til en densitet på ca. 0,82 gm cm −3 (tæthed af ren is = 0,917). Firn er åbent porøs og gennemtrængelig ned til fangstdybden. Luft blandes hurtigt til denne dybde, og fanget luft er yngre end den lukkede is.

[3] Undersøgelse af timingen af ​​miljøændringer registreret i is og i fanget gas kræver korrektion for aldersforskellen i de to faser. I tilfælde af langsomt akkumulering af østantarktiske iskerner er denne forskel meget stor, op til 7 kyr i glaciale perioder, og tidspunktet for klimaforandringer registreret i de to faser vil ikke være nøjagtigt, medmindre forskellen mellem gasalder og istid kan være godt begrænset. Gasalder-is-aldersforskellen (Δage) beregnes normalt ud fra estimater af overfladetemperatur, akkumuleringshastighed og en empirisk eller mekanistisk model, der udtrykker tæt dybde og Δage med hensyn til disse egenskaber [f.eks. Herron og Langway, 1980]. Denne fremgangsmåde fungerer meget godt på steder med høj akkumulering, hvor den er testet, især i det centrale Grønland [ Goujon et al., 2003]. Der er dog et problem med det østlige Antarktis. En ejendom af firn relateret til lukkedybden registreres i δ 15 N fanget N2. Registreringsmekanismen er gravitationsfraktionering, som får tunge isotoper og gasser til at blive beriget med en specificeret hastighed med dybde [ Craig et al., 1988 Schwander, 1989 Sowers et al., 1989] (figur 1). Problemet er, at 15 N berigelsen i glaciale prøver er op til 1/3 mindre end forudsagt af de empiriske og mekanistiske fortætningsmodeller [ Sowers et al., 1992 Blunier et al., 2004 Kawamura, 2000] (figur 2). Hvis close-off dybde er korrekt registreret af δ 15 N overvurderer modellerne Δage med op til 2 kyr under istid. Vi kan genkende to mulige fejlkilder i modelestimater for Δage: modelrepræsentationen af ​​de fysiske mekanismer, der fører til firn metamorfisme og boblelukning, og temperatur- og akkumuleringshistorik, der bruges til at drive modellerne. At løse uoverensstemmelsen mellem modellen og empiriske estimater af Δage er vigtig for nøjagtigt at karakterisere indfasning af klimaforandringer i forskellige geografiske regioner såvel som til bestemmelse af indfasningen af ​​klimabegivenheder registreret i gassen og isen fra en enkelt kerne (fx deglacial CO2 stigning og opvarmning af det østlige Antarktis). Med fremkomsten af ​​en storslået ny iskernerekord fra Øst-Antarktis, der strækker sig tilbage til ca. 800 ka [ EPICA, 2004], er det især vigtigt at løse dette problem.

[4] Modeller af firntæthed og tætning er enten helt empiriske [f.eks. Herron og Langway, 1980] eller er mekanistiske, men indstillet til / valideret af observationer [f.eks. Arnaud et al., 2000]. I princippet kunne man teste anvendeligheden af ​​disse modeller til forholdene for den sidste istid på det østlige Antarktis ved at undersøge fortætning på moderne steder med ekstremt lave temperaturer og akkumuleringshastigheder, der er karakteristiske for isperioder. Imidlertid er der ikke undersøgt sådanne moderne steder. I mangel af sådanne data er der to modstridende bevislinjer, der vedrører spørgsmålet om fortætningsmodellerne eller δ 15 N af N2 giver et mere nøjagtigt skøn over næringsalderen. Undersøgelser af δ 15 N af N2 i firn air, sammenfattet nedenfor, viser at lavkonvektion er minimal på de fleste moderne steder: i dag derfor δ 15 N giver generelt et nøjagtigt mål for lukkedybden. På den anden side fanger fortættelsesmodeller den overbevisende systematiske stigning i tæt dybde, når temperaturen falder [f.eks. Herron og Langway, 1980]. Man forventer, at denne tendens vil fortsætte sådan, at lukkedybden vil blive dybere i istiderne i stedet for at blive overfladisk. Yderligere støtte til fortætningsmodellerne kommer fra arbejdet med Caillon et al. [2003], som viste, at disse modeller med succes forudsagde dybder, hvor tyngdekraftberigelser ville begynde at ændre sig under glacial afslutning 3 ved Vostok, hvis den konvektive zontykkelse var monotont relateret til overfladetemperatur.

[5] I denne artikel præsenterer vi først to nye firn air-profiler. Vi bruger disse resultater sammen med data fra litteraturen til at vurdere omfanget af lavvandet konvektion. Lav konvektion ville mindske δ 15 N-berigelse, som kun manifesteres, hvor konvektion ikke er til stede, og molekylær diffusion kan etablere isotopiske gradienter, men vil ikke ændre nærhedsdybden. Derudover genopretter vi gasregistreringer fra Greenland Ice Sheet Project 2 (GISP2) og Vostok-iskerner. Denne korrelation bruger 17 kontroldybder, baseret på δ 18 O af O2 eller metankoncentrationen, hvor gasalderen for Vostok antages at være den samme som gasalderen for GISP2. Vi udleder derefter tre Vostok-iskronologier ved at beregne istider ved kontrolpunkterne fra forskelle i gasalder-istid beregnet i tre nylige undersøgelser. Vi tildeler istider mellem kontrolpunkter forudsat at relative akkumuleringshastigheder i hvert interval varierer i henhold til Vostok GT4-kronologien [ Petit et al., 1999]. Vi præsenterer også en ny tilgang til beregning af korrelationskronologier baseret på korrelationen af ​​kontroldybder. Denne tilgang starter med at estimere lukkedybden ved hver gasstyringsdybde enten fra δ 15 N af N2eller fra en fortættelsesmodel. For hver gasstyringsdybde beregner vi dybden af ​​samtidig is på basis af den beregnede lukkedybde, den gennemsnitlige tæthed af firn-søjlen og den grad, i hvilken isen er blevet fortyndet ved kontroldybden. Igen interpolerer vi mellem istidskontrolpunkter på basis af de relative akkumuleringshastigheder i GT4-kronologien.

[6] Vi vurderer disse tilgange ved at identificere 19 dybder i Vostok-iskernen præget af markante klimabegivenheder (figur 3). Af disse 19 punkter identificerer vi 15, hvor fælles træk synes at være til stede i de isotopiske temperaturregistreringer af Vostok- og Byrd-iskernerne. For hver Vostok-kronologi beregner vi middel- og standardafvigelsen mellem aldre af temperaturfunktioner registreret i de to kerner. Byrd, med små, velbegrænsede forskelle i gasalder-istid, er blevet godt korreleret med GISP2, og vi tager dens kronologi som reference [ Blunier og Brook, 2001]. Graden af ​​aftale med Byrd indikerer nøjagtigheden, hvormed hver tilgang begrænser forskellen i gasalder - istid eller nærhedsdybde. I denne tilgang antager vi implicit, at forskelle i gasalder - istid hos Byrd beregnes korrekt. To fakta berettiger denne antagelse. For det første er Δages værdier på Byrd beskedne (& lt1.5 kyr) og har sandsynligvis ikke store fejl. For det andet falder glaciale forhold i Byrd inden for det interval af temperaturer og akkumuleringshastigheder, hvormed den aktuelle dagsafslutning er blevet karakteriseret.


Lad & aposs antage, at du vil bruge dette værktøj som en log base 2-lommeregner. For at beregne logaritmen for et hvilket som helst tal skal du blot følge disse enkle trin:

  1. Beslut det nummer, du vil finde logaritmen til. Lad & aposs sig det & aposs 100.
  2. Beslut dig for din base - i dette tilfælde 2.
  3. Find logaritmen med base 10 af nummer 100. lg (100) = 2.
  4. Find logaritmen med base 10 af nummer 2. lg (2) = 0.30103.
  5. Del disse værdier med hinanden: lg (100) / lg (2) = 2 / 0,30103 = 6,644.
  6. Du kan også springe trin 3-5 over og indtaste nummeret og basen direkte i logregnemaskinen.

Optisk og magneto-optisk datalagring: kanaler og kodning

3-kanals kapacitet

Den maksimale sats, R , hvor information kan transmitteres pålideligt gennem en kanal, er begrænset af kanalens kapacitet C. Kapaciteten for en kanal, der forstyrres af hvid støj, er givet af Shannon (1948):

Hvor W er båndbredde og P/N er signal / støj-forhold. Til R& ltC, information kan transmitteres med en vilkårligt lav fejlrate. Den faktiske fejlrate for høj R styres af kanalens kvalitet og opfindsomheden af ​​den anvendte kodningsordning.

Shannon definerede også kapacitet til en diskret lydløs kanal i enheder af brugerbits pr. Kanalbit (Shannon 1948):

hvor N(T) er antallet af tilladte varighedssignaler T. Dette reduceres til log2 λ hvor λ er den største rod af ligningen λ k +1 - λ kdx+ 1 = 0 og d og k er begrænsningsparametrene for den ovenfor definerede kode. Ligningen er afledt af en overvejelse af finit-state-timing-diagrammet (FSTD) for koden og dens tilknyttede tilstandsovergangsmatrix (Siegel 1985, Immink et al. 1998 ).

I en optagekode m databit er kortlagt n kodebit for at give en kode med hastighed R=m/n, hvor mn ⩽ 1. Den maksimale teoretiske kodehastighed er kendt som kodens kapacitet. Effektiviteten af ​​en kode måles normalt i form af hvor tæt på C den faktiske sats er.


Modeller af magnetiserede neutronstjerne atmosfærer

Vi præsenterer en ny computerkode til modellering af magnetiserede neutronstjerneatmosfærer i en bred vifte af magnetfelter (10 12 - 10 15 G) og effektive temperaturer (3 × 10 5 - 10 7 K). Atmosfæren antages at bestå enten af ​​fuldt ioniserede elektronionplasmaer eller af delvist ioniseret brint. Vakuumresonans og konvertering af delvis tilstand tages i betragtning. Enhver hældning af magnetfeltet i forhold til stjernefladen er tilladt. Vi bruger moderne opaciteter af helt eller delvist ioniserede plasmaer i stærke magnetfelter og løser de koblede strålingsoverføringsligninger til de normale elektromagnetiske tilstande i plasmaet. Ved hjælp af denne kode studerer vi mulighederne for at forklare de bløde røntgenspektre af isolerede neutronstjerner ved forskellige atmosfære modeller. Især konstrueres det udgående spektrum ved hjælp af "sandwich" -modellen (tynd atmosfære med et brintlag over et heliumlag). Tynde delvist ioniserede hydrogenatmosfærer med vakuumpolarisering er vist at være i stand til at forbedre vores forståelse af det observerede spektrum af den nærliggende isolerede neutronstjerne RBS 1223 (RX J1308.8 + 2127).


Metoder

Dyr.

De 6 uger gamle C57BL / 6 hunmus blev købt fra Harlan og vedligeholdt under specifikke patogenfrie forhold i vores dyrefacilitet. FOXp3 GFP-mus (internt ribosomindgangssted – GFP bankede ind på FOXp3 locus på C57BL / 6 baggrund) blev venligt leveret af Vijay Kuchroo, Harvard Medical School, Boston, MA. Dannelsen af ​​CCR8 - / - mus er tidligere blevet beskrevet (af S.A.L.) (29).

Brugen af ​​dyr og eksperimentelle protokoller blev godkendt af Animal Care and Use Committee of the Technion.

Antistoffer, cytokiner og kemokiner.

Anti-mus CCL1-neutraliserende antistof (AF845), hTGF-β og hIL-2, og alle rekombinante kemokiner (mennesker og mus) blev købt fra R & ampD Systems.

Menneskelige prøver.

Alle menneskelige prøver blev købt fra Israels blodbanker. Alle humane biologiske prøver blev hentet etisk, og deres forskningsbrug var i overensstemmelse med betingelserne i de informerede samtykke.

In vitro spredning assays.

T-celleproliferation blev bestemt enten ved thymidin-inkorporering eller ved carboxyfluoresceinsuccinimidylester (CFSE) farvning. CFSE-mærkningsundersøgelser brugte et CFSE Cell Division Tracker Kit (423801 BioLegend) i henhold til producentens protokol og kun CD4 + Teff celler blev mærket.

Celleseparations- og undertrykkelsesassays.

Den grundlæggende protokol for det blandede lymfocytundertrykkelsesassay blev udført i henhold til Collison og Vignali (60). De detaljerede protokoller for murine og humane er specificeret i SI-metoder.

Måling af intracellulær calciummobilisering.

En fluorometrisk billeddannelsespladelæser (FLIPR, Molecular Devices) blev anvendt til at detektere calciumflux. Data blev analyseret ved hjælp af GraphPad Prism (v5) som specificeret detaljeret i SI-metoder.

Phosphospecifik flowcytometri og STAT-hæmmere.

Phosphospecifik flowcytometri blev udført i henhold til ref. 35. Den biologiske relevans blev verificeret ved anvendelse af STAT-specifikke hæmmere. Alle protokoller er specificeret detaljeret i SI-metoder.

Cytokinmåling ved ELISA.

Metoder til cytokinmåling ved hjælp af ELISA er specificeret i SI-metoder.

Real-time PCR-primere.

Konstruktion af mIgG plasmid og CCL1 – Ig kloning er specificeret i detaljer i SI-metoder.

Ekspression og oprensning af fusionsproteiner.

Fusionsproteiner blev udtrykt og oprenset ved anvendelse af CHO dhfr - / - (DG44) celler (tilvejebragt af L. Chasin, Columbia University, New York, NY) ifølge metoden beskrevet detaljeret i ref. 61. Protokollerne er specificeret i SI-metoder.

Induktion af akut og semikron EAE.

Undersøgelser blev udført i henhold til ref. 62 og er nærmere beskrevet i SI-metoder.

BrdU-optagelse.

BrdU (Sigma) blev tilsat til drikkevandet (1 mg / ml) i 14 d i henhold til producentens protokol. BrdU-optagelse blev udført ved flowcytometri ved anvendelse af anti-Brdu mAb (BioLegend, klon Bu20a).

Histopatologi.

Histopatologi blev udført som vi tidligere har beskrevet (63) og forklares detaljeret i SI-metoder.

Statistisk analyse.

Statistisk analyse blev udført i overensstemmelse med anbefalingerne fra Natur til rapportering af biovidenskabelig forskning og er specificeret i SI-metoder.


Gage vs Gauge

Et almindeligt forkert stavet ord er "gauge". Ikke kun er det skrevet forkert i en upassende sammenhæng, men dets betydning forveksles også med betydningen af ​​ordet "gage".

Lad os diskutere forskellen mellem "gage" og "gauge", så du tydeligt forstår hvilket ord du skal bruge når og aldrig bliver generet igen af ​​en potentiel forvirring mellem disse to!

Gage vs Gauge

Ordet "gage" står for pant. Det defineres som en garanti, der gives mod en forpligtelse. Det betragtes som en sikkerhed, hvad enten det er for et væddemål, for en organisation eller for en bank. På samme tid kan "gage" dog også bruges til at udtrykke en udfordring i betydningen af ​​en kamp.

Eksempel 1: "Hendes fars lejlighed er hende for banken." - en gage fungerer praktisk talt som en garanti for et lån.

Eksempel 2: "Kast din gage op" - dette er et udtryk, der betyder at miste en kamp eller undgå en udfordring.

Ordet "gauge", på den anden side, bruges både som et substantiv og som et verbum. Som et verb, henviser "gauge" til at måle, estimere, analysere eller evaluere dimensioner. Mens brugt som navneord, står "gauge" for den aktuelle dimension, normalt en konventionel, standard kapacitet for mængde. Derudover kan "gauge" undertiden også bruges som et substantiv, der henviser til et måleværktøj, der anvendes til måling af brændstof, olie, tryk og så videre.

Eksempel 3: "NASA-personalet er uddannet til at måle nærheden af ​​stjerner, planeter og andre elementer i galaksen." - brugt som verbum, står det for at estimere / evaluere / måle en afstand.

Eksempel 4: "De estimerede tykkelsen af ​​materialet til at blive lidt over 30 gauge." - som substantiv står det ofte for tykkelsen eller størrelsen af ​​et element.

Eksempel 5: "Brændstofmåleren angav nogle lave værdier." - "gauge" kan også henvise til et måleværktøj som et substantiv.

Hvornår bruger vi "gage"?

Næsten aldrig. Dette ord betragtes som forældet i moderne tid og kan let erstattes af andre ord. Så at undgå det ville være den sikreste beslutning for både sproglig elegance og respekt for det formelle ordforråd i dag. Brug af "gage" er alligevel mest passende i eksemplerne diskuteret ovenfor, som et substantiv.

Hvornår bruger vi "gauge"?

Som et verb, er ordet altid stavet "gauge" og henviser til måling, evaluering. Dette er stadig et almindeligt ord og kan bruges til at udtrykke målingens virkning, den aktuelle måleenhed eller måleværktøjet. Det bruges mest i et formelt, teknisk ordforråd, og du bør bestemt bruge det, når du taler med specialister.

Konklusion

Forvirringen mellem disse to lignende stavede ord er almindelig, men skal undgås, da de repræsenterer helt forskellige begreber. Under alle omstændigheder er det vigtigste at huske, at "gauge" er relateret til måleaspekter, mens "gage" bruges mindre og mindre og har en anden betydning.


Udgiverens note Springer Nature forbliver neutral med hensyn til jurisdiktionskrav i offentliggjorte kort og institutionelle tilknytninger.

Udvidede data Fig. 1 Wilson loop-beregning af Euler-klassen af ​​to hovedknudepunkter i nærvær af to tilstødende knudepunkter.

-en-b To mulige strømme af en basissløjfe (lv, v ( in ) [0, 1]) over den punkterede Brillouin-zone, der indeholder to hovedknudepunkter (sort) og eksklusive to tilstødende knudepunkter (grå). Strømmen starter ved et basispunkt (l0 = x0) og slutter ved grænsen (_ <1> = delvis < rm> - delvis << mathcal>> ^ < epsilon> ), med den orange pil, der angiver strømningens retning. Forudsat at parret med de vigtigste knudepunkter blev oprettet først (langs den stiplede linje imellem dem), er Euler-klassen ( chi [< rm> - << mathcal>> ^ < epsilon>] = 0 ) i tilfælde -en, og ( chi [< rm> - << mathcal>> ^ < epsilon>] = 1 ) i tilfælde b. c-f Wilson loop (c,d) og Pfaffian (e,f) som en funktion af strømmen af ​​basisløkken over den punkterede Brillouin-zone, der svarer til -en til (c,e), og til b til (d,f). e Pfaffians nulvikling, Δζ = 0, angiver en triviel rammedrejningsafgift for de to hovedknudepunkter (det er nul Euler-klasse på (< rm> - << mathcal>> ^ < epsilon> )). f Den ikke-nulvikling af Pfaffian, Δζ/(2π) = 1, angiver en ikke-triviel rammedrejningsafgift for de to hovedknudepunkter (der er ikke-forsvindende Euler-klasse på (< rm> - << mathcal>> ^ < epsilon> )).

Udvidede data Fig. 2 Fermi overflade- og båndstrukturer af ZrTe med og uden belastning.

-en. Fermi-overflade af ZrTe under omgivelsesbetingelser med par Weyl-noder med modsat chiralitet placeret inde i cyanlommer tæt på kz = 0 plan. b og c. Båndstrukturer af ZrTe langs højsymmetri linjer af Brillouin under 0% resp. under 2,6% uniaxial kompressionsstamme. Sti M-K-Γ ligger inden for kz = 0 spejl-invariant plan. Spejlets egenværdier + i og - i er angivet med den røde vs. blå farve på det tilsvarende energibånd. De afbildede data blev opnået med PBE + HSE06 funktionel.

Udvidede data Fig. 3 Båndstruktur af ZrTe.

Båndstruktur af ZrTe beregnet ud fra PBE + HSE06 (venstre) resp. fra PBE (højre) funktionel.

Udvidede data Fig. 4 Sammenligning af hovedbåndknudepunkter for ZrTe og MoP.

Båndstruktur og placering af nodepunkter for ZrTe og MoP, opnået med PBE + HSE06 funktionel. Båndet knuder i paneler c og d svarer til degenerationer af energibånd markeret med grøn og rød farve i paneler -en og b.

Udvidede data Fig. 5 Båndstruktur og hovedbåndknudepunkter for omgivende TaA'er og med stamme.

Båndstruktur og båndknudepositioner i TaAs første Brillouin-zone -end under omgivende forhold, og eh med 5% uniaxial stamme opnået med PBE funktionel. Den første kolonne viser båndstrukturen langs ΓX-linje. De næste tre kolonner viser placeringen af ​​båndknudepunkter i henholdsvis 3-dimensionel visning, ovenfra og forfra. Weyl-punkter med chiralitet +1 og -1 er henholdsvis angivet med magenta og grønne kugler. Nodelinier af de anstrengte TaA'er er angivet som brune linjer. Det (_ <2> < mathcal> ) -variantplan er angivet med cyanfarve, mens de lodrette spejlplaner vises i gule nuancer.

Udvidede data Fig. 6 Euler krumning i TaAs.

Euler krumning af et par Weyl-punkter inde i (_ <2> < mathcal> ) -variant plan af TaA'er under omgivende forhold. For en diskussion, se Metoder.

Udvidede data Fig. 7 Båndstruktur af ni materialer af WC-typen opnået med PBE-funktionel.

Den tilsvarende nodestruktur nær K-punktet under omgivelsesbetingelser er angivet i hvert panel.